射頻導(dǎo)納式液位計(jì)

的概要和測(cè)量原理:

射頻導(dǎo)納是從電容式發(fā)展起來(lái)的一種防懸掛、更可靠、更準(zhǔn)確、適用性強(qiáng)的新型電位控制技術(shù)，是電容式電位技術(shù)的演進(jìn)。 所謂射頻導(dǎo)納，導(dǎo)納的含義是電氣中阻抗的倒數(shù)，是電阻性成分、電容性成分、電感性成分的綜合，由于是射頻即高頻無(wú)線頻譜，所以可以理解為射頻導(dǎo)納利用高頻電波測(cè)量了導(dǎo)納。 當(dāng)計(jì)量器工作時(shí)，計(jì)量器的傳感器與灌壁、被檢測(cè)介質(zhì)形成導(dǎo)納值，物體位置變化時(shí)，導(dǎo)納值發(fā)生變化，電路單元將測(cè)量導(dǎo)納值轉(zhuǎn)換為物體位置信號(hào)輸出，實(shí)現(xiàn)物體位置測(cè)量。

在連續(xù)測(cè)量中，射頻導(dǎo)納液位計(jì)

技術(shù)與傳統(tǒng)電容器技術(shù)的區(qū)別在于，除上述外，還添加了兩個(gè)重要的電路，這基于導(dǎo)電掛鉤實(shí)踐的重要發(fā)現(xiàn)得到了改善。 上述技術(shù)同樣解決了連接電纜的問(wèn)題，也解決了垂直安裝的傳感器根部的背帶的問(wèn)題。 鏈增加的兩個(gè)電路是振蕩器緩沖器和交流變換斬波器驅(qū)動(dòng)器。

強(qiáng)導(dǎo)電性的被測(cè)定介質(zhì)的容器由于被測(cè)定介質(zhì)是導(dǎo)電性的，因此可以認(rèn)為接地點(diǎn)位于探針絕緣層的表面，在寄存器中只能表現(xiàn)純?nèi)萘俊?隨著容器的排出，探針產(chǎn)生吊帶，吊帶具有阻抗。 這樣，現(xiàn)有的純電容器現(xiàn)在成為由電容器和電阻構(gòu)成的復(fù)阻抗，引起了兩個(gè)問(wèn)題。

*一個(gè)問(wèn)題是液位本身相當(dāng)于探針的容量，不消耗振蕩器的能量(純?nèi)萘坎幌哪芰?。 但是，帶對(duì)探針等效電路中含有電阻時(shí)，帶的電阻消耗能量，降低振蕩器電壓，因此橋接輸出發(fā)生變化，產(chǎn)生測(cè)量誤差。 我們?cè)谡袷幤骱蜆蛑g增加了緩沖放大器，補(bǔ)充了消耗的能量，不會(huì)降低施加給探頭的振蕩電壓。

第二個(gè)問(wèn)題是，對(duì)于導(dǎo)電性的被測(cè)量介質(zhì)，探針絕緣層表面的接地點(diǎn)復(fù)蓋被測(cè)量介質(zhì)和條帶區(qū)域整體，有效的測(cè)量容量擴(kuò)展到條帶的前端。 因此，產(chǎn)生條帶誤差，導(dǎo)電性越強(qiáng)誤差越大。 但是，并非所有被測(cè)介質(zhì)都完全通電。 從電氣上看，帶層相當(dāng)于一個(gè)電阻，傳感器元件被帶復(fù)蓋的部分相當(dāng)于由無(wú)數(shù)無(wú)限小的電容和電阻元件構(gòu)成的傳輸線路。 數(shù)學(xué)理論表明，當(dāng)條帶足夠長(zhǎng)時(shí)，條帶的電容與電阻部分的阻抗相等。 因此，根據(jù)帶阻產(chǎn)生的誤差研究，增加了交流驅(qū)動(dòng)電路。 該電路可以與交流變換器和同步檢測(cè)器一起分別測(cè)量電容器和電阻。 由于帶部的阻抗與電容阻抗相等，因此所測(cè)量的總電容與C+C帶部相當(dāng)，通過(guò)減去與c帶部相同的電阻r，從而能夠測(cè)量實(shí)際值并排除帶部的影響。

即，c測(cè)量=C+C股

C=C測(cè)量c帶

=C測(cè)定r

這些多參數(shù)的測(cè)量，需要基礎(chǔ)，交流采樣器是實(shí)現(xiàn)的手段。 因?yàn)槭褂昧松鲜龅娜N技術(shù)，射頻導(dǎo)納液位計(jì)算器可以包括

技術(shù)在現(xiàn)場(chǎng)發(fā)揮著優(yōu)異的生命力。

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